Spindulių silpimo medžiagoje tyrimas

1. Darbo tikslas.
Nustatyti  spindulių tiesinį ir masinį silpimo koaficientus ir pusstorius dviem skirtingoms medžiagoms.
Teorinė dalis.
Radioaktyvunu vadinamas savaiminis vienų atomų branduolių virsmas kitų atomų atomais, kurio metu skleidžiami įvairių rūšių radioaktyvieji spinduliai. Radioaktyviojo virsmo metu stebimi trijų rūšių spinduliai: α, β ir . Nustatyta, jog α spindulius sudaro helio branduolių, srautas. β spindulius sudaro elektronų srautas.  spinduliai pagal klasikinę fiziką yra labai trumpos elektromegnetinės bangos fiziką yra labai trumpos elektromegnetinės bangos. Pagal Planko iškeltą kvantinę hipotezę elektromagnetinės bangos yra mikroobjektų, vadinamų fotonais, srautas. Fotono energija tiesiogiai proporcinga elektromagnetinių bangų dažniui ir lygi W = h; čia h = 6.626*10 Js – Planko konstanta. Vadinasi spinduliai yra didelės energijos fotonų srautas. Vien  spindulių radioaktyvieji izotopai nespinduliuoja, šie spinduliai lydi α ir β skilimą (savaiminį vienų branduolių virsmą kitais, išspinduliuojant ir šias daleles).  spindulius skleidžia ne motininis, o dukterinis branduolys, kuris susidarymo metu turi daugiau energijos negu normalioje būsenoje, ir todėl yra vadinamas sužadintu. Per labai trumpą laiką sužadinti branduoliai energijos perteklių išspinduliuoja  fotonų pavidalu.  fotonų energija gali turėti tik dikretines reikšmes, atitinkančias dukterinių branduolių energetinių būsenų energijų skirtumą.
Čia : I - spindulių, praėjusiu pro x storio medžiagos sluoksnį, intensyvumas; I0 - krintančių į medžiagą spindulių intensyvumas. Dydis μ vadinamas tiesiniu silpimo koaficientu, prikklauso nuo medžiagos rūšies ir nuo fotonų enrgijos. Kadangi  spindulių intensyvumas medžiagoje priklauso nuo medžiagos tankio, dažnai yra naudojamas masinis silpimo koaficientas. Jis lygus : μm = μ /δ.
Skaitiklio darbo įtampa parenkama taip, kad išlydžio atsiradimo, vustimosi ir slopinimo dėka generuojamų įtampos impulsų skaičius per sekundę N yra tiesiogiai proporcingas jonizuojančio spinduliavimo intensyvumui I : I = rN; čia r –proporcingumo koaficientas. Tegul medžiagos nesusilpninti spinduliai, kurių intensyvumas , generuoja per sekundę impulsų skaičių N = rI, o pro medžiagą praėję spinduliai, kurių intensyvumas I, generuoja per sekundę impulsų skaičių N = rI...

Daugiau informacijos...

★ Klientai rekomenduoja

Šį rašto darbą rekomenduoja mūsų klientai. Ką tai reiškia?

Mūsų svetainėje pateikiama dešimtys tūkstančių skirtingų rašto darbų, kuriuos įkėlė daugybė moksleivių ir studentų su skirtingais gabumais. Būtent šis rašto darbas yra patikrintas specialistų ir rekomenduojamas kitų klientų, kurie po atsisiuntimo įvertino šį mokslo darbą teigiamai. Todėl galite būti tikri, kad šis pasirinkimas geriausias!